.在給定的初始條件（系統(tǒng)的初狀態(tài)）和邊界條件下.解微分方程;有數(shù)據(jù)才好解.附薛定諤方程Schrodinger equation
量子力學(xué)的基本方程.它反映了微觀系統(tǒng)的狀態(tài)隨
時(shí)間變化的規(guī)律.微觀系統(tǒng)的狀態(tài)由波函數(shù) ψ(r,t)描
寫,薛定諤方程是波函數(shù)ψ(r,t)的一個(gè)微分方程,它的形式為iξ(δψ)/(δt)=-ξ^2/2μΔ^2Ψ+U(r,t)ψ.
式中μ是粒子的質(zhì)量,U(r,t)是粒子所在力場的勢函數(shù).
　　薛定諤方程是E.薛定諤在1926年提出來的.在給定
的初始條件（系統(tǒng)的初狀態(tài)）和邊界條件下,即可解出
系統(tǒng)的波函數(shù)ψ(r,t).量子力學(xué)要求,波函數(shù)ψ(r,t)不
單是滿足薛定諤方程,還必須滿足以下條件：波函數(shù)在
變量變化的全部區(qū)域內(nèi)是單值的,除有限個(gè)點(diǎn)外是有限
的和連續(xù)的.這個(gè)條件常被稱為波函數(shù)的標(biāo)準(zhǔn)條件.
　　當(dāng)勢函數(shù) U(r,t)與時(shí)間t無關(guān)時(shí),薛定諤方程的解就可以寫成ψ(r,t)=ψ(r)^(-iEt/ξ)
的形式.式中ψ(r)滿足定態(tài)薛定諤方程