理想氣體的準(zhǔn)靜態(tài)絕熱過(guò)程
（1）絕熱過(guò)程的狀態(tài)方程
一般可視為常數(shù),有
（泊松公式）
泊松公式（Poisson,1781-1840,法國(guó)數(shù)學(xué)及物理學(xué)家）1827年提出.
為泊松系數(shù)（注意：泊松公式僅對(duì)準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程適用）
聯(lián)立 兩個(gè)新的方程
,
（2）絕熱與等溫過(guò)程的比較：
a．等溫
b.
（1）式得：
∴絕熱線比等溫線更陡.即從交點(diǎn) 出發(fā),壓縮體積 ,對(duì)等溫線壓縮增量為 ,對(duì)絕熱線壓強(qiáng)增量為 .定性解釋如下：
（Ⅰ）等溫過(guò)程,僅由體積減小引起.
（Ⅱ）絕熱過(guò)程,不僅由體積減小引起,還來(lái)自系統(tǒng)溫度的增加.
（3）準(zhǔn)靜、絕熱過(guò)程氣體對(duì)外界做功 (證明見(jiàn)書(shū)P120例3.4)
3．理想氣體絕熱自由膨脹過(guò)程（非準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程）
由熱力學(xué)第一定律：
由于為絕熱過(guò)程：,
又由于氣體向真空自由膨脹,即不受阻礙,
所以
對(duì)于理想氣體內(nèi)能只是溫度的函數(shù)：
所以
即理想氣體絕熱自由膨脹后溫度將恢復(fù)原來(lái)的溫度
說(shuō)明：
（1） 雖然理想氣體絕熱自由膨脹后溫度恢復(fù),但整個(gè)過(guò)程并不是等溫過(guò)程.
（2） 理想氣體絕熱自由膨脹過(guò)程是非準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程,除初,末態(tài)外,系統(tǒng)每一時(shí)刻都處于非平衡態(tài).
（3） 對(duì)于實(shí)際氣體,溫度一般不會(huì)恢復(fù)到原來(lái)溫度
容器分為兩室,左邊貯有理想氣體,右邊為真空．如果將隔板抽開(kāi),左室中的氣體將向 B室膨脹.這是氣體對(duì)真空的自由膨脹,最后氣體將均勻分布于兩室.溫度與原來(lái)溫度相同.氣體膨脹后,我們?nèi)钥捎没钊麑怏w等溫壓回左室,使氣體回到初始狀態(tài).不過(guò),此時(shí)我們必須對(duì)氣體作功,所作的功轉(zhuǎn)化為氣體向外界傳出的熱量,根據(jù)熱力學(xué)第二定律,我們無(wú)法通過(guò)循環(huán)過(guò)程再將這熱量完全轉(zhuǎn)化為功,所以氣體對(duì)真空的自由膨脹過(guò)程是不可逆過(guò)