一般由光的散射的原因不同而將光的散射分為兩類： 　　a．廷德爾散射.顆粒渾濁媒質(zhì)（顆粒線度和光的波長差不多）的散射,散射光的強度和入射光的波長的關(guān)系不明顯,散射光的波長和入射光的波長相同. 　　b,分子散射.光...瑞利散射　英國科學(xué)家J.W.S.瑞利在19世紀(jì)末研究天空顏色時提出的。凡是粒子尺度遠(yuǎn)小于入射波長的散射現(xiàn)象，統(tǒng)稱為瑞利散射。這種散射光的強度隨不同的散射角 □（入射光方向和散射光方向的夾角）而變。以□（□）表示單位強度的自然光入射時，單個粒子在□方向單位立體角中散射的光通量，瑞利散射具有如下特點：①散射光強與波長四次方成反比。②粒子前半部和后半部的散射光通量相等，按（1+cos□□）的關(guān)系分布。③前向（□ =0）和后向（□=180□）的散射光最強，都比垂直方向（□ =90□、270□）強一倍。④前向和后向的散射光與入射光偏振狀態(tài)相同；而垂直方向的散射光為全偏振，即其平行分量（振動方向與觀測平面平行的分量，觀測平面系由入射光和散射光組成的平面）為零，只存在垂直分量（圖1 瑞利散射的光強分布）。 米氏散射　散射粒子由許多聚集在一起的復(fù)雜分子構(gòu)成，它們在入射電磁場的作用下，形成振蕩的多極子，多極子輻射的電磁波相疊加，就構(gòu)成散射波。又因為粒子尺度可與波長相比擬，所以入射波的相位在粒子上是不均勻的，造成了各子波在空間和時間上的相位差。在子波組合產(chǎn)生散射波的地方，將出現(xiàn)相位差造成的干涉。它具有如下特點：①散射強度比瑞利散射大得多，散射強度隨波長的變化不如瑞利散射那樣劇烈。隨著尺度參數(shù)增大，散射的總能量很快增加，并最后以振動的形式趨于一定值。②散射光強隨角度變化出現(xiàn)許多極大值和極小值，當(dāng)尺度參數(shù)增大時，極值的個數(shù)也增加。③當(dāng)尺度參數(shù)增大時，前向散射與后向散射之比增大，使粒子前半球散射增大。當(dāng)尺度參數(shù)很小時，米散射結(jié)果可以簡化為瑞利散射；當(dāng)尺度參數(shù)很大時，它的結(jié)果又與幾何光學(xué)結(jié)果一致；而在尺度參數(shù)比較適中的范圍內(nèi)，只有用米散射才能得到唯一正確的結(jié)果。 多次散射　　散射體中往往包含很多散射粒子，因此每個粒子的散射光都會被其他粒子再散射。如P 粒子的散射光可被Q粒子再次散射，而Q粒子的散射光又會被R粒子第三次散射。對直接入射光的散射稱為一次散射，以后的散射依次稱為二次、三次……散射，或統(tǒng)稱為多次散射。顯然，在其他散射方向的一次散射光，由于多次散射的結(jié)果，還可能再次沿入射光方向散射。多次散射的計算很復(fù)雜。有人計算出，當(dāng)大氣光學(xué)厚度（見大氣消光□□<0.1時，只需考慮一次散射；而當(dāng)□□>0.3時，則還需計及二、三次散射；當(dāng)□□在0.1～0.3時，則需計及二次散射在內(nèi)。