郎道量子力學(xué)第三章第19節(jié)最后用薛定諤方程直接證明不同本征態(tài)波函數(shù)相互正交中,最后那個(gè)（見(jiàn)問(wèn)題補(bǔ)充）
郎道量子力學(xué)第三章第19節(jié)最后用薛定諤方程直接證明不同本征態(tài)波函數(shù)相互正交中,最后那個(gè)（見(jiàn)問(wèn)題補(bǔ)充）
郎道量子力學(xué)第三章第19節(jié)最后用薛定諤方程直接證明不同本征態(tài)波函數(shù)相互正交中,最后那個(gè)“右邊用高斯定理變成面積分后等于零”有沒(méi)有確切的數(shù)學(xué)過(guò)程?
郎道量子力學(xué)第三章第19節(jié)最后用薛定諤方程直接證明不同本征態(tài)波函數(shù)相互正交中,最后那個(gè)“右邊用高斯定理變成面積分后等于零”有沒(méi)有確切的數(shù)學(xué)過(guò)程?
其他人氣：235 ℃時(shí)間：2020-02-05 09:54:51
優(yōu)質(zhì)解答
我的看法是,你可以將▽視作動(dòng)量算符的一部分,不管n是否等于m,可將第n個(gè)波函數(shù)分為動(dòng)量本征態(tài)的疊加.而在面上上動(dòng)量等于零,否則幾率不守恒.故而求積分也等于零我搞懂了，其實(shí)就是把右面那個(gè)式子轉(zhuǎn)換成概率流面積分的導(dǎo)數(shù)，然后概率流的面積分是不含時(shí)間的，故守恒，故右面為零。。。但還是謝謝您的回答：）祝賀！
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