不相同.
未放置薄透鏡時(shí),清晰的干涉條紋成像在無窮遠(yuǎn),近處得不到清晰的完全分離的條紋；
放置薄透鏡后,根據(jù)幾何光學(xué)的原理,無窮遠(yuǎn)點(diǎn)移到了焦平面上,這時(shí)清晰的干涉條紋將成像在在焦平面上.未放置透鏡時(shí)，成像不應(yīng)該在無窮遠(yuǎn)處（此時(shí)就相當(dāng)于原楊氏實(shí)驗(yàn)，成像在有限遠(yuǎn)處，但不會在此時(shí)焦平面上的屏上）我指的是“理論上的清晰”。設(shè)兩個(gè)狹縫為A和B，那么雙縫干涉條紋是由兩部分構(gòu)成的：(一) A和B各自的單縫衍射(寬條紋)(其實(shí)就是自己和自己干涉) (二) A和B衍射重疊部分的相互干涉(細(xì)條紋)由于做實(shí)驗(yàn)的時(shí)候?yàn)榱烁奖阌^察，AB之間的距離相比于屏幕距離一般都很小，所以AB各自的單縫衍射條紋在屏幕上幾乎都重疊。所以在屏幕上幾乎表現(xiàn)為，“一個(gè)單縫衍射條紋的輪廓”對“干涉細(xì)條紋” 進(jìn)行調(diào)制。第(二)部分在有限遠(yuǎn)就能觀察到，如你所說的；第(一)部分是夫瑯禾費(fèi)衍射，理論上要在無窮遠(yuǎn)處才能觀察到最清晰的干涉寬條紋(各衍射級在空間上才完全分開)，因?yàn)榉颥樅藤M(fèi)衍射就是通過對傳播距離進(jìn)行泰勒展開并且當(dāng)距離很大的時(shí)候略去高階項(xiàng)而得到的。綜合起來，完整的清晰的圖像理論上應(yīng)該是在無窮遠(yuǎn)。加個(gè)薄透鏡的話，第(一)部分就能在近距離清晰觀察到，第(二)部分應(yīng)該是細(xì)條紋的間距會變窄。第一部分應(yīng)該是單縫衍射中的菲涅爾衍射吧，因?yàn)闂钍蠈?shí)驗(yàn)的雙縫前的光是平行光經(jīng)過一個(gè)小孔后的（此時(shí)相當(dāng)于是點(diǎn)光源發(fā)出的光照射雙縫）看情況。光波穿過任意形狀的小孔之后的復(fù)振幅可以表示為 C ∫ A(m,n) * exp(ikr)/r ds, 其中C是復(fù)常數(shù)，A(m,n)是光波從小孔出來時(shí)的復(fù)振幅，exp(ikr)/r 是小孔面元發(fā)出來的球面波，當(dāng)傳播距離d足夠大的時(shí)候，exp(ikr)/r 可以表示為exp(ikr)/d，這是第一步；第二步，設(shè)截屏為xy坐標(biāo)，如果把exp(ikr)/d 分子中的r展開成r = d + [(x-m)^2 + (y-n)^2]/2d，那么就是菲涅耳衍射；第三步，當(dāng)d繼續(xù)增大時(shí)，r可以進(jìn)一步近似為r = d + (x^2 + y^2)/2d - (xm +yn)/d，這時(shí)是夫瑯和費(fèi)衍射。從上面可以看出，無論是菲涅耳近似還是夫瑯禾費(fèi)近似，都只在exp(ikr)/r上做文章，與小孔形狀無關(guān)（可以是單縫，可以是圓孔），也與入射到任意小孔(或單縫)時(shí)的光波形狀無關(guān)（可以是球面波，可以是平面波）。但如果偏要給一個(gè)所謂的 “清晰條紋” 的定義，我個(gè)人覺得就應(yīng)該選取夫瑯禾費(fèi)衍射，因?yàn)樗艑(m,n)進(jìn)行傅里葉變換。